阻抗[编辑网络播放器]
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相量图能够展示复阻抗。
阻抗（electrical impedance）是电路中电阻、电感、电容对交流电的阻碍作用的统称。阻抗衡量流动于电路的交流电所遇到的阻碍。阻抗将电阻的概念加以延伸至交流电路领域，不仅描述电压与电流的相对振幅，也描述其相对相位。当通过电路的电流是直流电时，电阻与阻
抗相等，电阻可以视为相位为零的阻抗。
阻抗通常以符号 标记。阻抗是复数，可以以相量 或 来表示；其中，是阻抗的大小， 是阻抗的相位。这种表式法称为“相量表示法”。
具体而言，阻抗定义为电压与电流的频域比率[1]。阻抗的大小 是电压振幅与电流振幅的绝对值比率，阻抗的相位 是电压与电流的相位差。采用国际单位制，阻抗的单位是欧姆（Ω），与电阻的单位相同。阻抗的倒数是导纳，即电流与电压的频域比率。导纳的单位是西门子 (单位)（旧单位是姆欧）。
英文术语“impedance”是由物理学者奥利弗·赫维赛德于1886年发表论文《电工》给出[2][3]。于1893年，电机工程师亚瑟·肯乃利（Arthur Kennelly）最先以复数表示阻抗[4]。
复阻抗[编辑]
阻抗是复数，可以与术语“复阻抗”替换使用。阻抗通常以相量来表示，这种表示法称为“相量表示法”。相量有三种等价形式：
1. 朝花夕拾赏析直角形式： 、
2. 极形式： 、
3. 指数形式：建立健全长效机制 ；
其中，电阻 是阻抗的实部，电抗 是阻抗的虚部， 是阻抗的大小， 是虚数单位， 是阻抗的相位。
从直角形式转换到指数形式可以使用方程
、
。
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从指数形式转换到直角形式可以使用方程
、
。
极形式适用于实际工程标示，而直角形式比较适用于几个阻抗相加或相减的案例，指数形
式则比较适用于几个阻抗相乘或相除的案例。在作电路分析时，例如在计算两个阻抗并联的总阻抗时，可能会需要作几次形式转换。这种形式转换必需要依照复数转换定则。
欧姆定律[编辑]
连接于电路的交流电源会给出电压 于负载 的两端，并且驱动电流 于电路。
主条目：欧姆定律
借着欧姆定律，可以了解阻抗的内涵[5]：
。描写月亮的古诗句
阻抗大小 的作用恰巧就像电阻，设定电流 ，就可计算出阻抗 两端的电压降 。相位因子 则是电流滞后于电压的相位差 （在时域，电流信号会比电压信号慢 秒；其中， 是单位为秒的周期）。
就像电阻将欧姆定律延伸至交流电路领域，其它直流电路分析的结果，例如电压分配（voltage division）、电流分配怎么好好学习（current division）、戴维宁定理、诺顿定理等等，都可以延伸至交流电路领域，只需要将电阻更换为阻抗就行了。
复值电压与电流[编辑]
电路内的广义阻抗可以描绘为与电阻符号相同的形状，或者描绘为加有标签的盒子。
毕业论文怎么写大专为了简化计算，正弦电压波 和正弦电流波 通常以指数形式表示为[5]
、
；
其中， 是电压振幅， 是电流振幅， 是正弦波的角频率、 是电压相位， 是电流相位，阻抗定义为电压除以电流：
。
将这公式代入欧姆定律，可以得到
信封怎么写
。
注意到对于任意时间 ，这方程都成立。因此，可以令大小与相位分别相等：
、
。
第一个方程乃是熟悉的表达电压与电流之间关系的欧姆定律，第二个方程给出相位关系。
用相量表示法来描述，相量 、 分别为
、
。
正弦波 、 跟相量 、 的关系为
、
。
阻抗的定义为
。
复数运算的正确性[编辑]
根据欧拉公式，余弦函数可以表示为
。
这是一个可以用来表示电压或电流波形的实值余弦函数，可以被分解为两个复值函数。所以，只要分析方程右边的两个复值项目的行为，就可以明了方程左边的实值余弦函数的行为。由于这两个复值项目的实部相等，实际而言，只需要分析其中一个项目，取这项目的实部，就可以得到余弦函数：
。
换句话说，只要取计算结果的实部，就可以得到答案。
在傅里叶分析中，激励可以写成多个正弦波的叠加。根据叠加原理，每个正弦波可以单独分析计算出各自的反应，（反应本身也是一个正弦波，其频率与激励的频率相同，但通常两者的振幅、相位都不相同，反应的振幅、相位会有所改变。）对于原本激励的响应是所有单独正弦波的响应在时域的总和（或积分）。这些单独正弦波都可以转换为以复数运算。[6]
