平动动能

麦克斯韦速率分布律和平动动能分布律

大禹2班姚轶1019010216寇磊

摘要：麦克斯韦速率分布律和平动动能分布律是热力学部分两个非常重要的概念，在学

习的过程中我们可以感觉到其之间千丝万缕的联系。我们都知道麦克斯韦首先把统计学的方

法引入分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速率分布率，现根据麦克斯韦速率分布

函数，求出相应的气体分子平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质，

求出平动动能的最概然值及平均值。并比较相似点和不同点。

关键词：麦克斯韦速率分布律平动动能分布律最概然值及平均值

前言：麦克斯韦把统计方法引入了分子动理论，首先从理论上导出了气体分子的速分分

布律。这是对于大量气体分子才有的统计规律。现做进一步研究，根据其成果麦克斯韦速率

分布函数，导出相应的平动动能分布律，并导出与麦克斯韦分布函数类似的一些性质并求出

平动动能的最概然值及平均值，并且由此验证其正确性。

方法：采用类比的方法，用同样的思维，在麦克斯韦速率分布函数的基础上，作进一步研

究，导出能反映平均动能在附近的单位动能区间内的分子数与总分子数的比的函数)(f

的表达式。并由此进一步推出与麦克斯韦分布函数相对应的一些性质，并比较分析一些不同

点。

麦克斯韦速率分布律

Ndv

dN

vf)(

这个函数称为气体分子的速率分布函数麦克斯韦进一步指出，在平衡态下，分子速率

分布函数可以具体地写为

2

2

2

3

2

2

4)(ve

kT

m

Ndv

dN

vfkT

mv

















式中T是气体系统的热力学温度，k是玻耳兹曼常量，m是单个分子的质量。式(8-30)

称为麦克斯韦速率分布律。图像如下

图1麦克斯韦速率分布函数

图1画出了f(v)与v的关系曲线，这条曲线称为速率分布曲线。由图可见，曲线从坐标原点

出--发，随着速率的增大，分布函数迅速到达一极大值，然后很快减小，随速率延伸到无限

大，分布函数逐渐趋于零。速率在从v

1

到v

2

之间的分子数比率N/N，等于曲线下从v

1

到v

2

之间的面积,如图中阴影部分所示。显然，因为所有N个分子的速率必然处于从0到之

间，也就是在速率间隔从0到的范围内的分子数占分子总数的比率为1，即

1)(

0

dvvf

这是分布函数f(v)必须满足的条件，称为归一化条件。

而dvvfv

v



2

1

)(

N

N

表示在平衡态下，理想气体分子速率在v

1

到v

2

区间的分子数占总分子数的比率。

而应用麦克斯韦速率分布函数可以求出气体分子三个重要的速率：

（1）最概然速率

p

v，f(v)的极大值所对应的速率

M

RT

M

RT

m

kT

v

p

41.1

22

0



其物理意义为：在平衡态的条件下，理想气体分子速率分布在附近的单位速率的分布区

间内的分子数占气体总分子的百分率最大。

（2）平均速率v，用于研究分子碰撞

M

RT

1.60

M

8T8

0

___



RT

m

k

v

（3）方均根速率

2v，用于研究分子平均平动动能，

M

RT

M

RT

m

kT

v

3

73.1

33

0

2

反映的是大量分子无规则运动速率的二次方的平均值的二次方根称为方均根速率。

推导及演绎：

由于分子的平动动能可表示为2

2

1

mv

两边同时取微分有d

m

vdv

2

2

带入到麦克斯韦速率函数有

2

1

2

3)(

2

)(







kTekT

Nd

dN

f



现定义为)(f为气体分子的平动动能的分布函数。

平动动能在从

1

到

2

之间的分子数比率N/N，等于曲线下从

1

到

2

之间的面积,如图

中阴影部分所示。显然，因为所有N个分子的速率必然处于从0到之间，也就是在速率

间隔从0到的范围内的分子数占分子总数的比率为1，

即1)(

0

df

这说明和麦克斯韦分布率相似平动动能分布函数)(f同样必须满足归一化条件。

而



df

2

1

)(

N

N

表示在平衡态下，理想气体分子速率在

1

到

2

区间的分子数占

总分子数的比率。

同样我们也可以根据平动动能分布函数求出最概然平动动能

p

以及平均平动动能

(1)粒子的最概然平动动能

p



同样地，最概然平动动能

p

也是对应着)(f的极值

由0



P

d

df





化简0)]

1

(

2

1

[

2

2

1

21

2

3







pkT

eekTkTkT







）（

解出kT

2

1

P



而其所对应的速率

M

RT

m

kT

v

pp



由此我们看到，最概然平动动能所对应的速率并不是麦克斯韦速率所求得的最概然速

率。初看起来似乎很奇怪，可仔细想想，最概然速率代表的是速率分布在附近的单位速率的

分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的速率。而最平动动能的概然值代表的是

平动动能分布在附近的单位动能的分布区间内的分子数占气体总分子的百分率最大时的动

能，其对应的速率却不是最该然速率。而计算发现这是其实是由于两个方程求极大值时对应

的导函数不同。很显然求的的极大值也不同。

(2)粒子的平均平动动能

同样的，



de

k

df

N

vdN

kT













0

2

3

2

3

0

0

)T(

2

)(

其中因为

2

5

0

2

34

3

a

dxexax







所以kT

kT

kT

2

3

)

1

(

4

3

2

2

5

2

3









）（

这个结果是显然的：有麦克斯韦分布律已经得到，这也证明了上面的推导的正确性。

总结：通过以上的讨论和分析，我们不仅进一步了解了麦克斯韦速率分布函数，及其结论，

还能挖掘出衍生出来的气体平动动能的分布情况，这样我们会对气体动理论的本质有跟家深

刻的理解。

参考文献：[1]冯端.《普通物理教程热学》【J】南京大学出版社，2004（2）.

[2]朱鋐雄.《物理学思想概论》【J】清华大学出版社，2009（1）.

[3]石永峰，叶必卿《大学物理》【J】水利水电出版社，2011（3）