质点系牛顿第二定律的再讨论
浙江邮电职业技术学院徐超明
《中学物理》24卷第7期《质点系牛顿第二定律的简单应用》(简称吴文)
讨论了质点系部分质点有相对加速度时的求解方法,提出了用质点系牛顿第二定
律求解连接体要比隔离法简单。是的,吴文实际上将质点系的质点加速度在正交
直角坐标系两个方向上进行分解,并整体列方程进行求解。
质点系牛顿第二定律可叙述为:质点系的合外力等于系统内各质点的质量与
加速度乘积的矢量和。即:
F合
=m
1
a
1
+m
2
a
2
+m
3
a
3
+……+m
n
a
n
(1)
这里假定质点系中有n个质点具有对地的相对加速度。(上见吴文)
将(1)式再变形,可得:
F合
-m
1
a
1
-m
2
a
2
-m
3
a
3
-……-m
n
a
n
=0(2)
若令F
1
’=-m
1
a
1
,F
2
’=-m
2
a
2
,F
3
’=-m
3
a
3
,……,F
n
’=-m
n
a
n
则F
合
+
n
i1
F
i
’=0(3)
从(3)式可得:如果将第i个质点的加速度效应用F
i
’来代替,则就可以用
力合成的静力学方法来求解具有加速度的动力学问题,使质点系部分质点具有加
速度的求解比吴文更简单。
值得注意的是F
i
’为人为假设力,不是真实存在的,它没有施力体,其大小等
于该质点质量与质点加速度的乘积,方向与加速度方向相反。
例1如图1,质量为M、倾角为
的斜面静止在粗糙的水平面上,质量为m
的滑块沿M粗糙的斜面以加速度a下滑,求地面对M的支持力和摩擦力。
图1
解:在M、m两质点组成的系统中,受到竖直向下的重力(M+m)g;地
面对质点系的支持力N;F
1
’是质点m因具有加
速度a而转换成的假设力,其大小为ma,方向
与加速度a相反;f是地面对质点系的摩擦力,
如图2。
这样我们就可马上求得:
f=F
1
’cos
=macos
N=(M+m)g-F
1
’sin
=(M+m)g-masin
图2
例2:如图3,静止在水平面上的木箱M
中央有一根竖直的杆,小环m沿杆有摩擦地以
加速度a下滑,求M对地面的压力的大小。
图3
解:在M、m两质点组成的系统中,受到重力
(M+m)g,地面对质点系的支持力N,质点m因
具有a加速度而添加的假设力ma,如图4。
则立即可得到:
N=(M+m)g-ma
图4
例3:如图5,质量为M的木板可沿放在
水平面上固定不动、倾角为
的斜面无摩擦地滑
下。欲使木板静止在斜面上,木板上质量为m的
人应以多大的加速度沿斜面向下奔跑?
图5
解:在M、m两质点组成的系统中,受到竖
直向下的重力(M+m)g,斜面对质点系的支持力
N,质点m因具有a加速度a而添加的假设力ma,如图6。
在沿斜面即x方向上,有:
(M+m)gsin
-ma=0图6
即:a=sing
m
mM
可以看出:用假设力去代替系统内离散质点的加速度效应的方法去求解质点
系非常简单。只要将系统作为一个整体,首先分析其所受外力,并将离散质点的
加速度效应分别用假设力去代替,再用静力学方法列方程求解未知量。
此方法在多质点系中更显优势。下面再举一个三质点系统问题。
例4:如图7,质量为M、倾角分别为
1
、
2
的粗糙斜面上,质量为m
1、
m2的两个滑块在斜面上分别以a1、a2加速度下滑,如果斜面不动,则地面对M
的支持力和摩擦力分别是多少?
图7
解:在M、m
1
、m
2
三质点组成
的系统中,受到竖直向下的重力(M+
m
1
+m
2
)g,地面对质点系的支持力
N,质点m
1
因具有a
1
加速度而转换
的假设力m
1
a
1
,质点m
2
因具有a
2
加
速度而转换的假设力m
2
a
2
,f是地面
对质点系的摩擦力,如图8。图8
在y轴方向:
N=(M+m
1
+m
2
)g-m
1
a
1
sin
1
-m
2
a
2
sin
2
在x轴方向:
f=m
2
a
2
cos
2
-m
1
a
1
cos
1
当m
2
a
2
cos
2
>m
1
a
1
cos
1
时,摩擦力f方向如图8所示。
当m
2
a
2
cos
2
1
a
1
cos
1
时,摩擦力f方向与图8所示方向相反。
上题若用隔离法求解则相当麻烦,用吴文的办法处理也有一定的难度,有兴
趣的同学可以练习解答。
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