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dx是什么

更新时间:2022-11-16 16:42:41 阅读: 评论:0

沧州中考报名截止时间2019-十三英文


2022年11月16日发(作者:大学规划书)

微积分基础

一:引入

【例】问均匀带电的立方体角上一点的电势是中心的几倍。

分析:

①根据对称

性,可知立方体的八个角点电势相等;将原立小立方体,原立

方体的中心正位于八个小立方体角点位置;电势即为八个小立

方体角点位置的电势之和,即

U1=

8U2;

那么立方体角点的电势的表达式是什么那?令电荷密度

ρ;二立方体的边长a;

方体等分为八个等大的

而根据电势叠加原理,其

s(t)=

3t+2t

第N次,我们把时间段平均分

N+1段,每段时间△t=N

t

+1;

一直这样进行下去,我们知道,

或者,用数学形式表示

△t越来越小,虽然它不为零,但永远逼近零,我们称它为无穷小,记为△t→0。

lim△t=0。其中“lim”表示极限,意思是△t的极限值为0。常规计算:

t0t0

①li

t

m

0

(△t+C)=C

②limC·△t=0③limf(△t)=f(0)

t0t0

㈠物理量的变化率我们经常对物理量函数关系的图像处理,比如v-t图像,

求其斜率可以积可以得出位移s,而斜率和面积是几何意义上的微积分。我们

知道,过

△v

切线,其斜率即a=△t

.下面我们从代数上考察物理量的变化率:

例】若某质点做直线运动,其位移与时间的函数关系为s=3t+2t2,试求其

t时刻的速度的表达式。(所有物理量都用国际制单位,以下同)

△s

分析:我们知道,公式v=△

△t一般是求△t时间内的平均速度,当△t取很

小很小,才可近似处理成瞬时速度。

s(t+△t)=3(t+△t)+2(t+△t)

△s3△t+4t△t+2△tv=

△t=

△t=3+4t+2△t

当△t取很小,小到跟3+4t相比忽略不计时,v=3+4t即为t时刻的瞬时速度。

【练】假设一个闭合线圈匝数为100匝,其磁通量为φ=3t+4t3,求感应电动势随时间t的函

数关系

【小结】回顾我们求物理量y=f(t)的变化率瞬时值z的步骤:

①写出t时刻y0=f(t)的函数表达式;

②写出t+△t时刻y1=f(t+△t)的函数表达式;

③求出△y=y1-y0=f(t+△t)-f(t);

△yf(t+△t)-f(t)

④求出z=

t

=

t;

⑤注意△t取很小,小到与有限值相比可以忽略不计。

㈡无穷小

△s△QN△φ

当△t取很小时,可以用V=△t

求瞬时速度,也可用i=△t

求瞬时电流,用ε=△

△tφ求瞬时感应电动势。下面,我们来理解

△t:

△t是很小的不为零的正数,它小到什么程度呢?可以说,对于我们任意给定一个不为零的正数ε,都比△t大,即:ε>△

t。或者从动态的角度来看,给定一段时间t,我们进行如下操作:

第一次,我们把时间段平均分为2段,每段时间△t=t

2;

第二次,我们把时间段平均分为3段,每段时间△t=t

3;

第三次,我们把时间段平均分为4段,每段时间△t=t;

4

△s=s(t+

△t)-s(t)=3(t+

2

△t)+2(t+△t)2-3t-2t

2

2=3△t+4t△t+2△t

④li

t

m

0f(t+△t)=f(t)

⑤lim

t0

(x0)

;③1

cosx

sin(△t)

△t

1

2xx2;④ln1xx;⑤e1x

2

解另一物理量,如v=

dt、a=dt、i=dt

ε=Nd

dФt等,甚至不限于对时间求导,如F=d

dW

x

dUdmEx=

dx、ρ=

dl等。

来求物理量变化率

那么我们可以简单快速地求解物理量变化率的瞬时值(导数)了。同学

d(u±v)du

①=

dv

dt

u

③d(

dvu

t)

du

·v-u

dt

dvu

dtv

d(u·v)du

②=dt

dt

⑵常见函数的导数

①d

d

C

t=0(C为常数);

dv

dt

dcost

dt=-sint;

n

dtn-1

②dt=nt(n为实数);

t

det

⑤dt=e;

dsint

③dt=cost;

⑶复合函数的导数

在数学上,把u=u(v(t))称为复合函数,即以函数v(t)为u(x)的自变量。

du(v(t))=du(v(t))dt

=dv(t)

dv(t)

dt

复合函数对自变量的导数,等于已知函数对中间变量的导数,乘以中间变量对自变量的导数——称为链式

法则。

【练】1、某弹簧振子在X轴上做直线运动,其位移x与时间t的关系为x=Asinωt,即,

质点在坐

标原点附近往复运动,最大位移为A(A称为振幅),周期为

ω

(ω称为角频率),物理上把

这种运动叫简谐运动。请完成以下几问:

①求出t时刻的速度v

㈢导数

前面我们用了极限“lim”的表示方法,那么物理量y的变化率的瞬时值z可以写成:t0

z=litm0△

y

t,并简记为z=d

dy

t,称为物理量y函数对时间变量t的导数。物理上经常用某物理量的变化率来定义或求

这个dt(也可以是dx、dv、dm等)其实相当于微元法中的时间微元△t,当然每次这样用lim

t0

瞬时值太繁琐了,毕竟微元法只是草创时期的微积分。

如果能把常见导数计算的基本规律弄懂,

可以课后推导以下公式:

⑴导数的四则运算

附录』常用等价无穷小关系

①sinxx;②tanxx

:微分和积

为充电和放电,我们

先考

电的电量为Q0,若让

㈠简单问题

【例】电容器是一种存储电荷的元件,它的基本

工作方式察电容器放电时的情况。某电容为C的

电容器,其已充电容与另一个阻值为R的的电阻

串联起来,该电容器将

Q0→Q1

②流过电阻R的电流i与通过电阻R的电量q满足关系式:

④联立上式,有

⑤进行公式变形,

di

dx

同学们思考一下,i应该是什么函数,才能满足i=

di

或者说什么函数的导数等于函数本

身?

我们观

察到,

只有

x

y=Ce形式的函数才满足i=

di

dx

关系,C为待定常数。

故可以

知道,

x-t/CR

e=Ce

当t=0

时,

Q0

U0=C

0

,i0=U

R

0=C

Q

R

0;而把t=0

代人,得

-t/CRQ0

i=Ce=C;故C=

CR

转化电阻的焦耳热(内能)。试讨论,放电时流过电阻R的电流随时间t的变化关系如

何?分析:①根据电荷守恒定律,当通过电阻R的电量为q时,电容器的电量从Q0变成Q1,满足Q0=Q1+q,即q=Q0-Q1;

dq

i=dt

③根据电容电量公式Q=CU,有Q1=CU=CRi,那么q=Q0-

CRidqd(Q0-CRi)di

i===-CR

dtdtdt

令x=-

C

t

R,则有i=-CRd

di

t=

CRdt

Q0-t/CR所以,流过电阻R的电流随时间t的变化关系为:i=0

e

CR

【练】对于上例电容器放电问题,试讨论,放电时电容器的电量Q随时间t的变化关系

如何?㈡微分

1、从上面式子可以看出,理论上虽然我们说是要经过无穷长的时间电容才放完电,电流为零,但实际上只需要电流减少

足够小时,电流计就检测不到有电流了。

didi

2、对于i=-CR或i=,我们称之为微分方程,最直观的解决方法是观察有哪些函数满足该微分方程的函数

dtdx

关系,当然,我们要注意比如上题中的t=0之类的初始条件。

3、一般来说,微积分可以帮助同学们深刻理解物理概念和公式,但微元法可以帮助同学们更细致地明了物理过程。

下面我们用微元法的方式来处理这个问题。

在△t的时间内,通过电阻R的电量为△q。虽然电流随时间发生变化,但在很短的时间△t

内,可以认为电流几乎不变,当成恒定电流处理,故有△q=i△t。对电容有Q=CU=CR,i△Q=

CR△i;由电量守恒,△Q=-△q,故-i△t=CR△i,然后把“△”形式改写成微积分语

言的“d”形式,就有-idt=CRdi(dt和di称之为微分),数学变形为i=-CR

d

d

t

i,即以

上解法中的微分方程。

微分与导数有什么关系呢?对某自变量为时间t的函数F(t),它的极其微小的变化,我们记它为微分dF,它与时

间微分dt满足关系式:dF=dFdt,其中dF为F对t的导数。

dtdt

面是常见的微分公式与微分运算法则:

①dc0②d

n

x

nx

n1

dx

③dsinx

cosxdx

④dcosxsinxdx

⑤d

xe

e

x

dx

⑥duv

dudv

⑦dcucdu⑧d

uvvduudv

⑨d

u

v

vduudv

2v

idt表示q=lim∑i△t=idt,称为对it0

①从几何上看,对于i-t图像,q=lim∑i△t=idtt0

就是图像中的面积。对于恒定电流,很简单,△q=i△t,

变化的电流,用△q=i△t来计算,发现有一小块近似三当

我们取当△t取无穷小时,用极限处理后,该误差会不计,

那么计算的面积就无限精确接近实际面积了。

②前面我们求导用

i=

dq

dt

,积分用了q=idt。可以看

积分实际是求导的逆运

算,

-t/CR

比如:q=Q0-Q=Q0(1-e),

和积分的运算关

dq

i=

dt

q=idt。

对于一般函

F,如果有f=dt,那么就有fdt=F+C。

即小块矩形面积;对于

角形面积的误差,不过

无穷逼近零,可以忽略

出,从某种程度上说,

Q0

CR

-t/CR

e满足求导

请思考,为什么积分中

①kdxkxc

②xndx

c

n1

③cosxdxsinxc

④sinxdxcosxc

由Q0=Q+q;

Q=Q0-q;

UQ

则dQ=-dq=-idt=-dt=-dt

RCR

即d

Q

Q=-C

1

Rdt;

11对等号两边积分:

dQ=1dt;

QCR

t-t/CR

有lnQ=-

CRC`,或者Q=Ce;

当t=0时,Q(0)=C=Q0;

怎么来求

1dQ呢?我们知道

Q

t

令F(t)=e,有t=lnF;

-t/CR

所以电容器电量为Q=Q0e-t/CR

t

det

=e,

则有dt=F,即F

=dt=d(lnF);

1

那么dQ=d(lnQ)=lnQ+C。Q

1dt=?请同学们自己推导。

CR

㈢积分

在上例问题中,在△t的时间内,通过电阻R的电量为△q=i△t,△q称为电量微元。如果我们把0到t时间内的△

q加起来,用求和符号“∑”表示,则有:q=∑i△t。由于t=N△t,当△t取无穷小时,那么i△t就有N→∞个,也

就是,我们要把无穷个i△t进行相加操作,为了方便,我们用微积分符号

在时间上求积分。我们来看一下这么做有什么意义:

会出现常数C?

面是常见的积分公式,请同学们对照求导公式理解:

⑤e

x

dxe

x

c

现在我们用微积分书写方式来来解答上题。

i

㈣定积分

【例】某质点在X轴上做直线运动,其速度v满足函数关系v=3t2,求从t=1s到t=3s时

间内质点发生的位移。

坐标原点开始运动;始

运动;⋯⋯。参考系位

置,然而所求止参考系

无关,也就是示。

坐标位置X=Cm处开

题目中所求的1到3

符号表示这种关系:

【练

】和

s。

分析:在dt时间内,质点可以认为做匀速直线运动,即ds=vdt,那么对等号两边积分,有dsvdt3t2dt,则有:s=

t3+C;

现在有问题了:当t=0时,S(0)等于多少我们不知道!而且t=1s到

t=3s”也没有用上!

下面我们从物理上考察C这个常数的意义。

t=0时,s(0)=C。当我们令C=0时,相当于质点在零时刻从我们令

C=1时,相当于质点在零时刻从坐标位置X=1m处开

我们发现,C这常数的取值相当于选取观察质点运动的静止的从

t=1s到t=3s时间内质点发生的位移应该与所选取的静对任意静止

参考系,质点发生的位移应该是一致的,如图所那么我们就随

便选取某一参考系,使质点在零时刻从始运动,则位移与时间的

函数关系式为:s(t)=t3+C。

秒的位移为:s1=s(3)-s(1)=(33+C)-(13+C)=8m。

题目中所要求的位移(速度积分)与积分式fdt

当要求t=t1到t=t2时间内位移时,s(t1→t2)=s(t2)-s(t2)。

s=∑v△t来求v-t图像中的从t=t1到t=t2范围内的面

b

fdt=F(b)–F(a)。这种积分

a

1、已知导线中的电流按I=t3-0.5t+6的规律随时间t变化,式中电流和时间的单位分

别为A计算在t=1s到t=3s的时间内通过导线截面的电荷量。

【练】2、某质量为m的均匀细杆,长为L,绕其一端点做角速度为ω的匀速转动,试

求其动能。

【练】3、某弹簧劲度系数为K,原长为L,若将弹簧从2L长拉伸至3L长处,问应克服

弹簧弹力做多少功?

【练】4、对于某电路,通过电阻R=2Ω的电流i=2t+1(A),问从t=0时刻开始经过4s后,

电阻产生的焦耳热是多少?

已知条件中的时间“从

=F+C中的C无关,

叫定积分。

这个相当于我们用

积。我们用一种简单

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